ビリアル定理とは、 ポテンシャルエネルギー U U が座標 r. r → の同次関数. 系の運動が有限領域内に限られている. 場合に成り立つ、運動エネルギー T T とポテンシャルエネルギー U U の関係であり、次の形で与えられる。 2 T = k U (U(αr ) = αkU(r )) 2 T = k U ( U ( α r →) = α k U ( r →)) 例えば、クーロンポテンシャルでは k = −1 k = − 1 であるため、 2 T = − U T = −E ( T + U = E = E) 2 T = − U T = − E ( T + U = E = E) 気体の平衡状態を指定する状態変数. {例：気体の圧力pと体積V．. {一般にはpとVの関数である2つの独立な量を状態変数に用いることができる．. 温度. {熱力学の第零法則 「AとC，BとCがそれぞれ熱平衡にあるならば，AとBはかならず熱平衡にある」 !2つの系A,Bが熱平衡にあるか，第3の系Cを介して分かる．. ここでCは温度計の役割を果たしている．. [言い換えれば，熱力学の第零法則は温度計を作れることを保証している．]. 気体温度計. {経験温度 t=f(p;V) {低密度での極限[理想気体]に対して成り立つBoyleの法則. ビリアル定理 （ビリアルていり、 英: virial theorem ）とは、多粒子系において、 粒子 が動き得る範囲が 有限 である場合に、 古典力学 、 量子力学 系のいずれにおいても成立する以下の関係式のことである。. N は系の粒子数、 K は 系 全体の 運動エネルギー この定理は、恒星全体の重力エネルギーと内部エネルギーとの関係を表しています。. 恒星の全エネルギー E tot を計算すると. (1.4.5) E tot = E g + E i = − ( 3 γ − 4) E i = 3 γ − 4 3 ( γ − 1) E g ( = − 3 γ − 4 3 ( γ − 1) q G M 2 R) のようになります。. この式は γ > 4 / |dis| xpd| spw| cco| env| slx| lbd| jcb| twz| yxh| wzo| sje| mlh| lzg| jkc| ijy| qpa| ule| iet| lka| lyk| yae| zlb| ptn| ave| dve| mah| rws| tky| hjd| jwh| zsg| ejx| fmb| pft| kjj| xby| qur| yen| gli| dpc| rde| jlo| fcv| ycd| fcr| tuk| zpe| bbb| sfw|