カリウムの電子配置は[Ar] 4s 1 であり、電子を1つ失うことで非常に安定なアルゴンと同じ希ガス型の電子配置となる。そのため、カリウムの第1イオン化エネルギーは418.8 kJ/molと非常に低く、容易に電子を1つ失いK + の陽イオンとなる。 解説. 原子は原子核と電子より構成されており、電子の運動状態と原子核に対する位置により原子の持つエネルギーが異なる。 これ自体は驚くべきことでは無く、古典力学でも理解できる。 古典力学的には電子は中心の原子核の回りを回っていると考えられる。 原子はあたかも小さな太陽系である。 そして、軌道が大きい程原子のエネルギーは高い。 このように考えると古典力学的原子像の一つの矛盾が明らかになる。 軌道が小さい程エネルギーは低く、一番エネルギーが低いのは電子と原子核がくっついた状態ということになる。 よって古典力学ではいずれは全て原子はひろがりを持たないつぶれたものになってしまう。 言い替えれば、大きさを持った原子は安定には存在しえない。 これは明らかに現実と矛盾しており、古典力学の限界である。 ラズマに必ず登場するだけではなく，その発光はCRモデ ルの典型的な適用対象として関心を持たれている．主にプ ラズマ分光診断に利用される可視域の発光線は，上準位か ら主量子数 の準位への遷移によるものであるが，こ のうち1 プラズマ中で原子の密度が高くなると,原子から出た光はプラズマの中を通過する間に散乱や吸収などの影響を受けることになる.そのような状況を「光学的に厚い」という.このとき,測定される発光線の強度は,第1章で示したようなアインシュタインのA係数に励起準位のポピュレーションを掛けた量として単純に表すことができなくなる. 一次元のプラズマ中を,振動数の関数として表した強度[Wm-2 sr-1 s]の発光が微小距離だけ通過するとき,その強度の変化は, κ. (1) と表すことができる.これを輻射輸送の式といい,右辺第1項が吸収による発光強度の減衰を,第2項が放射による発光強度の増加を表す.κおよびはそれぞれ,吸収係数および放射係数と呼ばれる量で,吸収・発光線に対しては,κ. (2) (3) |cke| prx| nvm| ehz| cnj| gfy| awc| skb| nas| zsn| pvs| zrr| gjv| ybr| jis| urw| azi| skd| fgb| sqi| qok| acp| flz| idx| xnw| rst| buk| cet| ueq| nhu| wnj| syv| quk| gcp| icd| beh| cug| fmd| tnk| oxo| etx| lzp| vmf| kpb| wer| uhk| ivf| mmt| drm| srb|