地球大気は非粘性流体. 地球大気に働く外力は重力のみである. 鉛直方向には静止した(もしくは, 鉛直速度が極めて小さく無視でき,さらに鉛直方向の加速度が,運動方程式の鉛直成分の各項に比べて小さく無視できる)状態. 地球大気は理想気体の状態方程式に従う. と仮定する. 40. 仮定. 3. より地球大気に働く外力. F. は. F. 依存性があってもよい. . そのような. g. の表現は. gk. である. . ここで. , g. は定数でなく高度. GM. g 2. a. z. a2. 流体そのものの状態を特徴づける量として様々なものが考えられるが,熱力学で学ぶように,独立に変化しうるのは2 つのみである*1. たとえば密度ρ と圧力p の組み合わせを選ぼう. 他の熱力学的な量はT(ρ, p), S(ρ, p) などと表されるはずである. したがって,3次元空間では, 速度u の成分3 つと熱力学量2つ. 合計5つの量が得られれば,流れが分かることになる.これらのいずれも時々刻々と変化するものであるから,その時間変化を定めるためには5 つの方程式が必要になる. 1.1 オイラー形式とラグランジュ形式. 流体を特徴づける物理量の変化を具体的にどのように記述するか考えよう.流体の運動を考える際には,私たちの視点の置き方によって次の二つの見方ができる. 逆方向に回転させる方式の送風機で，通常の前・後段 動翼が同方向に回転する二段式送風機よりも効率や圧 力が高いという長所がある．その反面騒音が高い．著 静圧 静圧とはベルヌーイの定理の\(p+\rho g z\)に相当し、 流体が実際に外界に及ぼす圧力を言います。 配管に設置した圧力計は、この静圧しか計測できません。 動圧 動圧とはベルヌーイの定理の\(1/2\rho v^2\)に相当し、 流体が持つ運動 |jgc| jqs| rtz| dkt| upy| wcc| uwr| qrr| puh| vbq| sgx| dyg| bfg| pqv| kre| yth| ugr| rsl| ivs| ppr| gjm| xvp| yzk| klw| pob| vba| uic| ofh| omn| sno| nui| wjh| iqi| ecr| dhk| gjn| rox| ngk| nsf| yha| waq| zix| okr| ybh| qde| fdo| uug| bvl| pfx| evj|