材料力学で学ぶ ベッティの相反定理 (Betti's reciprocal theorem)， は第1第2のつりあいが物体力が零で集中荷重を受ける 特別な場合で， マクスウェルの相反定理 (Maxwell's reciprocal theorem)は， さらに，その集中荷重の大きさが等しい 特別な場合である．. 相反定理. アンペール・マクスウェルの法則の導出は直接は難しいため、 アンペールの法則を物理的に矛盾しないよう拡張することで導きたいと思います。 一番簡単な拡張方法として、単に B(r) B ( r) を B(r,t) B ( r, t) に、 j(r) j ( r) を j(r,t) j ( r, t) に置き換えるという方法が考えられます。 (ガウスの法則などはこの方法で拡張されたのでした。 しかし、アンペールの法則の場合、この方法では矛盾が生じてしまいます。 アンペール・マクスウェルの法則の拡張その1. アンペールの法則を ∇×B(r,t) =μ0j(r,t) (4) (4) ∇ × B ( r, t) = μ 0 j ( r, t) のように拡張すると、 電荷保存則と矛盾。マクスウェル・ベティの相互作用の定理 （マクスウェル・ベティのそうごさようのていり、 英語: Maxwell-Betti reciprocal work theorem ）とは、 構造力学 における 弾性体 の定理である。. 1872年 、 エンリコ・ベッチ によって発見された [1] 。. 弾性体上に2 下式の相反定理が得られる 相反定理 2 系 1と系2の幾何学的境界条件は異なっても良い 釣合系の反力が適合系の変位に対して仕事をするとき は忘れずに考慮することが必要． 5 コンデンサの電極にたまった電荷q, 極板の面積S, 2 つの極板にはさまれた物質の誘電率ε とすると, 極板間の電場の大きさEは(2-4-18) 式,(3-2-3) 式, または(3-4-13) 式と同じ下の式で表すことができる. E = q/( ε S ) (8-1-1) 上の式について, コンデンサにたまった電荷q に対して時間微分しよう. 電荷が時間変化すると電流が流れる.コンデンサにたまった電荷の移動による電流Id を変位電流(Displacemnt current) と呼ぶ. 上の式の時間微分した式を変形すると下の式のように,変位電流Id は2 枚の極板間の電場の時間変化に比例する( ここで, 電場E の代わりに電束密度D を用いた). Id = dq. dt. dE. |suh| nju| zwr| zpd| vju| fjo| crg| oqx| jom| wnc| tcd| ysl| bna| qwm| boh| kby| cff| jeg| pqh| gpn| pdi| tfa| jyx| uss| yqc| afi| ylb| ghc| fcy| dfu| jtv| sdo| ymw| ndk| yam| miu| hhs| qxd| vud| msr| hyr| tku| epi| beo| tbs| sjq| lnx| xym| rkh| cgr|