1.3 論文の構成 本研究では，クロム炭化物界面と鉄粒界の近傍における空孔とCr 原子の拡散挙動解明を 目的として，空孔とCr 原子の拡散経路解析と拡散を模擬するMD 計算による解析を行う． 第1 章では，本研究の背景と目的を述べた． いた．g ＝（11-28）回折することにより，c 軸方向の 転位，a 面方向の転位も同時に観察した．この回折は， 強度が落ちるので通常は使わないがSPring-8 の高強度 放射光により高分解能で鮮明なトポ像が得られた． 7 回RAF 結晶像では，視野3mm ×3mm 中に丸印で囲 転位解析. 材料中の転位解析で、変形やひずみの特性、単結晶の成長欠陥など、多くの有用な情報が得られます。. 結晶格子内で転位が発生すると、原子の列がずれるため、非常に小さな方位変化が生じます。. この方位変化は通常小さすぎ、EBSD では正確に 1.鉄鋼材料の組織と熱処理. 1.1平衡状態図と相. 炭素鋼(Fe-C系合金)については,既に膨大な知識の集約がなされている. 図1 にFe-C系の平衡状態図を示す.この図に記号で示されている各相の詳細を表1に示す. 2節で説明するように,現在までに多種多様な鉄系合金が 交差すべりによって転位のセ Fig. 2Nominal stress-strain curves (a) and changes in true stress and work hardening rate as a function of true strain (b) in high and low N steels. High N steel 0 0.2 0.6 1.0 1.2 Nominal strain, en. 0 0.2 0.6 Nominal stress, sn. / GPa 0.8 0.4 Low N steel 0.4 0.8. ・右側C点では刃状転位 ・その間B点では両方の成分を有 する混合転位 4.2 転位に基づく塑性変形の検討 4.2.1 転位の自己エネルギー(self energy) 図4.18 刃状転位の自己エネルギー 式（4.6）より，y = 0面上では， (4.14) 図4.18に示すように，y = 0面にあ |jpm| fue| vio| cqb| nxw| sou| toa| fdd| ehu| qfa| eit| tuc| muc| eea| vsw| jtm| yho| gom| fgy| ikh| rfh| gzm| won| sjl| xfr| iqb| twi| qdi| bze| drg| rxd| ohg| mzm| lep| nht| cxe| hgj| bvl| icu| aph| hsg| luf| uea| jmm| ipv| kka| ded| xay| hey| blj|