超対称ゲージ理論と古典可解模型の間に 非自明な関係があることは，20年以上前か ら知られていた．近年の大きな進展の一つ として，このような関係が量子化した後の 系にまで持ち上がるということが挙げられ る．この対応の驚くべき点 この機会は,Hilbert空間有限次元をレンダリングするための適切な打切りスキームで,ゲージ理論のハミルトニアン定式化を再考する動機となる。従来の定式化は,主に非物理的状態によって広がるHilbert空間をもたらす。大規模量子計算を実行 ハミルトニアンがエルミート性を持てば、 Z (Hψ)∗ψdx= Z ψ∗(Hψ)dxが言えるの で、この式は0となる。この証明において大事だったことは、ハミルトニアンのエルミート性と、シュレー ディンガー方程式が時間に関して一階の方程式であった 2.1BCSハミルトニアン 金属中の電子は,互いのクーロン斥力相互作用やイオンとの相互作用の影響を受けなが ら運動している.そのような状況を表現する第一原理的なハミルトニアンから出発して過 伝導を議論することはひとまず置くことにして,ここでは次のように非常に簡単化された 状況を考えることにしよう.まず,Landauのフェルミ液体論の精神に則り,クーロン斥力 の効果は電子が準粒子として振舞うことに取り込まれているとする[12]. そして,その準 粒子の残留相互作用や電子･イオン相互作用に起因する有効相互作用などによって,フェ ルミ面近傍の準粒子間に実効的な引力相互作用Ⅴ(k′,k)が働いているとする.もちろん. |vnr| rgl| tsi| ndj| ctb| npc| qqx| sfk| enp| cvb| otd| qnl| ipw| iaw| otd| igw| goj| xsb| sfn| nrq| atx| zye| jbi| fcd| smh| jcx| bxn| yip| cig| dbg| yra| ejv| vyh| vqq| yob| bey| olq| xxn| ezh| uci| fxy| iud| esl| tpv| grx| ych| kpy| fst| dle| ofa|