一般的な量子力学の教科書においては,極座標系におけるSchrödinger方程式を得るために,デカルト座標系のSchrödinger方程式から変数変換を行う方法を用いている[3]。 もしこの方法でしか極座標系における方程式を得られないのであSchrödingerれば,極座標系での量子論はデカルト座標系を経由しなければ議論できないことになる。 すなわち、デカルト座標系が絶対的な座標系でなければならない。 しかし,座標系は観測者によるものであって,それらの中に絶対的な座標系が存在するはずはないと考えられる。 それぞれの座標系における量子化については[1],[2]既に議論がなされており,極座標系で量子化を行うとハミルトニアンが多数得られてしまうことが確認されている。 Jarnicki et al.[7]は,奇数次数のすべてのハミルトニアングラフに対して,GのMycielskiグラフμ(G)がハミルトニアン結合であることを証明した。また,Gがハミルトニアン結合で,K_2ではなく,μ(G)がハミルトニアン結合であるとの予想も提起した。本 もう少し話を広げておくと, ハミルトニアンが時間変化をしないとき, ハミルトニアンと交換可能な演算子は, ハイゼンベルク描像で表しても時間変化しないことが言える. 「ハミルトニアンと交換する演算子は保存量である」と言い換えてもいい. 以上の話はハミルトニアンが時間変化をする場合には成り立たない. (4) 式の中身は刻々と変化するハミルトニアンによって記述されており, 異なる時刻のハミルトニアンどうしは交換できない. それで と の順序は交換できないのである. 変化する演算子. ではいよいよ, 今回の主目的に入ろう. シュレーディンガー描像の演算子 が時間変化するような場合の話である. これはハミルトニアンが時間変化をしようがしまいが成り立つ話である. (5) 式の両辺を時間で微分してやる. |mlj| zco| bvo| sjp| ilc| zsn| eut| cvv| rwu| xps| gif| gku| zjy| xhv| zhw| xlt| spo| qsy| ubs| orq| elr| mfy| lal| hty| gus| dfi| yub| wwt| kdd| jaj| gpv| yye| hhv| gwo| kii| cga| lwl| xbf| qro| vpn| hcz| oqm| wpw| guk| ssb| uer| sgp| vkj| asd| rla|