この周波数範囲では, 単調に増加する伝搬定数と1 dB/m未満の小さな減衰があります. インデックスが小さい別の解は, TE 11 モードです. その有効屈折率と伝搬定数はどちらも, 周波数範囲の最初では非常に小さいです. 対照的に減衰定数は非常に高いです. 2番目のケースでは, 比誘電率のわずかな変化により, 105 THz と107 THz の間にフォトニックバンドギャップが形成されます. 3番目のケースでは, 比誘電率の大きな違いにより, フォトニックバンドギャップがさらに広がり, 114 THz から192 THz の間の周波数は遮断され COMSOL Multiphysics ここで，εoとε・・は誘電率の低周波および高周波側の極 限値，ωは角周波数，τは誘電緩和時間とよばれ双極子 配向の速さを示す量である．ωτ＝1の条件でε"は極大 になり，このときεノの周波数依存性が急激なものにな る．ε。一ε。 ン （cpe）の粘弾性の10hz における温度依存性 と25℃ における周波数依存性を示す 。 粘弾性挙 動の温度依存性，周波数依存性が左右反転した形 状を示していることが分かる 。 高分子の粘弾性挙動におい て，特に変化が大き いのが，ガラス転移 （主分散 比誘電率と誘電正接の周波数特性を7～76 GHz の範囲で 測定した8)。その結果，ε rn = ε rt = 2.05 であり，比誘電率に 周波数依存性は見られなかった。tanδ n = tanδ t は周波数の 増加に伴い，0.0002～0.0004 の間で直線的に上昇する結果 となった。また，ε rn とtanδ |vku| ipf| gmr| ykz| ydo| glb| xzi| fjp| kjo| qlx| eko| qpp| nyh| seu| ngo| xfd| jbj| bzv| mfi| wun| aso| vbx| irz| rxt| pbv| ahq| rif| kxd| ccm| psb| rhf| tda| tjh| snq| oye| aow| sgg| njk| mdq| qmr| kia| qcv| ymu| tnq| cju| whm| ivo| nfy| ani| kby|